Список публикаций по ключевому слову: «»

В статье изучены свойства ядра атома, в частности вычислен вес кварков и энергия глюонов. Вычислен по кинетической энергии и импульсу потенциал ядра и масса кварков. Это определено с помощью целых чисел, от которых зависит масса кварков и энергия глюонов. Приблизительно известна масса кварков, выбирается зависимость от целых чисел массы кварков, близкая к экспериментальному значению. Это позволяется более точно определять массу кварков, удовлетворяющих кинетической энергии кварков и их импульсу. Определена энергия ядра атома и энергия атома с помощью формул СТО при мнимой скорости.

Автор задумывается над описанием решения при постоянном перепаде давления в одномерном уравнении Навье-Стокса, что соответствует нулевому потенциалу в аналогии между уравнением Шредингера и Навье-Стокса. Как утверждается в статье, получился очень интересный результат обратного течения, которое переходит в то же самое течение при бесконечной скорости, но с измененным знаком у всех членов, т.е. приводит к убыванию координаты до отрицательного значения, бесконечным решением и опять изменением знака у всех членов и росту координаты этого уравнения, решение замкнулось в колебание координаты. Если построить такое же колебание по другой координате по синусу, но с фазой, смещенной на pi/2, то получим водоворот. По третьей координате можно получить колебание сферической системы координат, но угол, изменяется от pi, до -pi, и получим ловушку для кораблей и подводных лодок. При этом квадрат всех смещений образует постоянный радиус. Радиус вращения равен радиусу, где координаты, равны амплитуде вращения координаты, равной удвоенной кинематической вязкости, деленной на постоянную начальную скорости движения по данной координате. Если получить колебание времени для стационарного решения относительно постоянного интервала, то получим колебание направления времени, и для радиуса вращения почти релятивистский знаменатель с фазовой скоростью света.

Радиационные поправки возникают вследствие нелинейности уравнений по их определению. При этом как любое нелинейное уравнение они имеют границу применимости. Причем эта граница может быть плавной. В классической физике имеется аналогичная граница, граница между турбулентным и ламинарным режимом, аналогичная граница между связанным и свободным состоянием в квантовой механике. Описывать радиационные поправки надо не с помощью приближенной теории возмущений, а вводя перед детерминированным параметром квадрат волновой функции – тогда задача будет не линейная. Нельзя использовать модуль волновой функции, так как в результате численного счета он может оказаться отрицательным, что приведет к не разрешимым противоречиям и стремление либо к нулю, либо к бесконечности. Способ решения нелинейных уравнений описан в [2]. При этом окажется, что комплексных радиационных поправок имеется счетное количество. Причем среди них окажется конечное количество действительных поправок.

Автор задумывается над вопросом, какую скорость надо писать в преобразовании Лоренца – фазовую или групповую. Оказалось, что если интервал и координаты имеют приращение, то нужно использовать групповую скорость, а если координаты и интервал постоянные, то надо использовать фазовую скорость. По мнению автора, это очень странный результат, в вакууме в СТО значит справедлива фазовая скорость, а ОТО групповая. Хотя, согласно представлениям автора, групповая скорость в вакууме очень маленькая примерно 10^(-9) см/сек и значит релятивистский знаменатель в ОТО в вакууме мнимый, т.е. не штрихованные координаты и время мнимые. Однако в случае групповой скорости происходит замена Vk = (Vsep)^2 / Ck; Cф = (Vsep)^2 / Cгруп; Xn = 2pi / Кн; t = 2pi / w и тогда малое значение групповой скорости оправданно и релятивистский знаменатель действительный. Эта статья является продолжением статьи [1].

Имеются безразмерные величины трех полей – электромагнитного, гидродинамического (звукового) и гравитационного. Они описываются фазовой и групповой скоростью в вакууме, единым зарядом, в трех формах. Все три поля описываются волновым уравнением, можно определить напряженность поля, векторный и скалярный потенциал.